• Ei tuloksia

0 ei ole kentt¨a¨a

N/A
N/A
Info
Lataa
Protected

Academic year: 2022

Jaa "0 ei ole kentt¨a¨a"

Copied!
1
0
0

Kokoteksti

(1)

Elektrodynamiikka, kev¨at 2003 Harjoitus 7(to 13.3., pe 14.3.)

1. Maapallon magneettinen dipolikentt¨a maanpinnalla (magneettisella) p¨aiv¨antasaa- jalla on 30µT.

a) Laske kent¨an kokonaisenergia maapallon ulkopuolella.

b) Esit¨a jokin havainnollinen vertailukohde.

2. Neli¨on muotoinen virtasilmukka (sivua) liikkuu vakionopeudellavx-akselin suun- taan. Alueessa x > 0 on silmukan tasoa vastaan kohtisuora homogeeninen mag- neettikentt¨a B0ez ja alueessa x < 0 ei ole kentt¨a¨a. Silmukan kaksi sivua ovat x-akselin suuntaisia (ja kaksi muuta y-akselin suuntaisia).

a) Laske silmukkaan indusoituva virta ajan funktiona, kun silmukan etureuna saa- puu kentt¨a¨an hetkell¨a t= 0. Silmukan vastus on R ja induktanssiL.

b) Silmukka on kokonaan kent¨an sis¨all¨a, kun t =a/v. Osoita, ett¨a varastoitunut magneettinen energia kuluu ohmisina h¨avi¨oin¨a, kun t > a/v.

3. Osoita, ett¨a kahden virtasilmukan itseinduktanssien L1 ja L2 tulo on aina v¨ahin- t¨a¨an yht¨a suuri kuin silmukoiden keskin¨aisinduktanssin M neli¨o: L1L2 M2. Ohje: perustele ensin, ett¨a systeemin magneettinen energia on aina positiivinen.

4. Ohuesta paramagneettisesta palkista osa on homogeenisessa magneettikent¨ass¨a B ja osa sen ulkopuolella. Olkoon palkin poikkipinta-ala A ja suskeptiivisuus χm. Osoita, ett¨a palkkiin kohdistuva magneettinen voima on

F = B02χmA0(1 +χm)

Laske voiman suuruus titaanille (χm = 1.8·104), josA = 1 cm2 ja B = 0.25 T.

5. Virtajakaumaj0(r) luo muuten tyhj¨a¨an avaruuteen magneettikent¨anB0. Tuodaan sitten avaruuteen magnetoituva kappale, jonka permeabiliteetti onµ(muuallaµ0).

Oletetaan, ett¨aj0(r) pysyy ennallaan. Osoita, ett¨a magneettisen energian muutos on 12M·B0, miss¨aMon kappaleen magnetoituma ja integrointialue sis¨alt¨a¨a vain kyseisen kappaleen. Ohje: s¨ahk¨ostaattinen analogia.

Ratkaisut on palautettava viimeist¨a¨an tiistaina 11.3. klo 12.

Ensimm¨ainen v¨alikoe on perjantaina 21.3. klo 9.00-13.00 (sali D101).

Koealue: luentomonisteen luvut 1-8 ja laskuharjoitukset 1-7.

Torstaina 13.3. luento poikkeuksellisesti salissa E207. V¨alikoeviikolla ei ole laskuharjoi- tuksia, mutta luennot pidet¨a¨an. Torstain luennolla 20.3. kerrataan koealueen asioita.

Painovirheluettelo on luentokansiossa (my¨os http://www.geo.fmi.fi/˜viljanen/ed2003/).

Viittaukset

LIITTYVÄT TIEDOSTOT

(Kirjan esimerkki

Kannattaa huomata, ett¨ a induktioilmi¨ o voitaisiin t¨ ass¨ akin tapauksessa selitt¨ a¨ a my¨ os Lorentzin voiman avulla.. Silmukan tullessa kentt¨ a¨ an sivuun ab

S¨ ateilykent¨ aksi kutsutaan kiihtyvyyteen ˙ β verrannollista termi¨ a, joka pienenee kaukana varauksesta kuten 1/R eli kertalukua hitaam- min kuin Coulombin kentt¨ a.. T¨ ast¨

Vaikka t¨ ass¨ a rajoitutaan staattisiin va- rauksiin johdepintojen l¨ ahell¨ a, kuvamenetelm¨ a¨ a voidaan k¨ aytt¨ a¨ a my¨ os ajas- ta riippuvissa tilanteissa sek¨ a

T¨all¨oin magneettivuo silmukan l¨api on Φ(t) = Bvlt, jolloin vuon muutos on sama kuin edell¨a liikkuvan tangon tapauksessa.. Ratkaisevana erona on se, ettei induktioilmi¨ot¨a

T¨ass¨a luvussa tutustutaan liikkuvan varauksen aiheuttamaan kentt¨a¨an.. Jackson tai CL luku 13.3).. 13.2

Voidaan my¨os sopia, ett¨a koordinaattiakse- lit ovat samansuuntaisia ja ett¨a K 0 liikkuu K:n x-akselia pitkin positiiviseen suuntaan.. Koordinaatistojen suhteellinen nopeus

Akselista l¨ah- tee johdin, jonka toinen p¨a¨a koskettaa kiekon reunaa (ja virtapiiri sis¨alt¨a¨a jonkin hy¨odyllisen laitteen). Laske piiriss¨a kulkeva virta a) Lorentzin