ELEC-C4120 Piirianalyysi II
2. v¨alikoe 9.4.20191.
R
C L e(t)
j(t) i(t)
Laske vastuksen virta i(t) ja vastuksessa l¨amm¨oksi muuttuva tehoPR.
R= 1 Ω L= 1 mH C= 2 mF
ω= 103rad/s e= ˆe·sin(ωt+ 45◦) j= ˆj·sin(2ωt) ˆj= 2√
10 A eˆ= 6 V.
2.
E
R
Z0, ℓ1 ZL Z0, ℓ2
ρ1
K=
cos(βℓ) jZ0sin(βℓ) jY0sin(βℓ) cos(βℓ)
M¨a¨ar¨a¨a heijastuskerroin ρ1 kuvan mukaisessa kyt- kenn¨ass¨a. H¨avi¨ott¨omien siirtojohtojen ominaisimpe- danssiZ0= 50 Ω. Voit k¨aytt¨a¨a my¨os Smithin karttaa.
E= 2,25/0◦V ℓ1=λ4 ℓ2=λ8 R= 200 Ω ZL= (20 + j40) Ω.
3.
Eg
Zg
Z0, ℓL ZL
Z0, ℓs
Sovita kuormaimpedanssiZL generaattoriin kuvan mu- kaisella kytkenn¨all¨a. Valitse johdon pituusℓLsiten, ett¨a sovitus syntyy lyhimm¨all¨a mahdollisella johdolla. Mitk¨a ovat tarvittavat johtojen pituudetℓL jaℓs? Siirtojohdot ovat h¨avi¨ott¨omi¨a.
ZL= 15−j20 Ω Zg=Z0= 50 Ω.
Jos k¨aytit Smithin karttaa, palauta se osana vastaustasi.
R
C L e(t)
j(t) i(t)
Laske vastuksen virta i(t) ja vastuksessa l¨amm¨oksi muuttuva tehoPR.
R= 1 Ω L= 1 mH C= 2 mF
ω= 103 rad/s e= ˆe·sin(ωt+ 45◦) j= ˆj·sin(2ωt) ˆj= 2√
10 A ˆe= 6 V.
Lasketaan kerrostamalla. Sammutetaan aluksi virtal¨ahdej(t).
R
C L E
IRe
IRe= E R+ jωL =
√6 2/45◦
1 + j1 A = 3/0◦A iRe(t) = 3√
2 sin(ωt) A P1=R|IR1|2= 1 Ω·(3 A)2= 9 W
Sammutetaan seuraavaksi j¨annitel¨ahde.
R
C
L J
IRj
IRj= j2ωL
R+ j2ωL·J = j2 1 + j2·2√
√10
2 A = 4/26,57◦A iRj(t) = 4√
2 sin(2ωt+ 26,57◦) A P2=R|IR2|2= 1 Ω·(4 A)2= 16 W
Kokonaisvirta
iR(t) = [3√
2 sin(ωt) + 4√
2 sin(2ωt+ 26,57◦)] A Eri taajuuksilla kuluvat tehot summautuvat.
P =P1+P2= 25 W
0 5 10 15 20
−10
−8
−6
−4
−2 0 2 4 6 8 10
Aikat(ms) VastuksenvirtaiR(t)(A)
0.2
E
R
Z0, ℓ1 ZL Z0, ℓ2
ρ1
K=
cos(βℓ) jZ0sin(βℓ) jY0sin(βℓ) cos(βℓ)
M¨a¨ar¨a¨a heijastuskerroin ρ1 kuvan mukaisessa kyt- kenn¨ass¨a. H¨avi¨ott¨omien siirtojohtojen ominaisimpe- danssiZ0= 50 Ω. Voit k¨aytt¨a¨a my¨os Smithin karttaa.
E= 2,25/0◦V ℓ1=λ4 ℓ2=λ8 R= 200 Ω ZL= (20 + j40) Ω.
T¨ass¨a ratkaisu on esitetty k¨aytt¨aen h¨avi¨ott¨om¨an siirtojohdon ketjumatriisiyht¨al¨o¨a:
Ua
Ia
=
cos (βℓ) jZ0sin (βℓ) jZ10sin (βℓ) cos (βℓ)
Ub
Ib
Vaihekerroin siirtojohdossaβ= 2π λ. βℓ1=2π
λ ·λ 4 =π
2 ja βℓ2=2π
λ ·λ 8 =π
4 Johdon 2 loppup¨a¨a on oikosuljettu, joten Ub= 0, ja matriisiyht¨al¨ost¨a saadaan:
Ua= jZ0sin(βℓ2)Ib ja Ia= cos(βℓ2)Ib. Oikosuljetun johdon 2 alkup¨a¨ast¨a n¨akyv¨aksi impedanssiksi saadaan
Zin,2= Ua
Ia
= jZ0
sin(βℓ2)
cos(βℓ2) = jZ0= j50 Ω.
Johdon 1 loppup¨a¨ah¨an on kytketty impedanssiZLja sen rinnalle johto 2, joka n¨akyy impedanssinaZin,2= j50 Ω.
Johto 1 on siis p¨a¨atetty impedanssiin ZL′ = ZLZin,2
ZL+Zin,2
=(20 + j40)(j50)
20 + j40 + j50 = −2000 + j1000
20 + j90 = (5,88 + j23,53) Ω = 24,25/75,96◦Ω Heijastuskerroinρ1on
ρ1=ZL′ −Z0
ZL′ +Z0
= 0,825/129,09◦
Eg
Zg
Z0, ℓL ZL
Z0, ℓs
Sovita kuormaimpedanssiZL generaattoriin kuvan mu- kaisella kytkenn¨all¨a. Valitse johdon pituusℓL siten, ett¨a sovitus syntyy lyhimm¨all¨a mahdollisella johdolla. Mitk¨a ovat tarvittavat johtojen pituudetℓL jaℓs? Siirtojohdot ovat h¨avi¨ott¨omi¨a.
ZL = 15−j20 Ω Zg=Z0= 50 Ω.
Normalisoidaan kuormaimpedanssi ja merkit¨a¨an Smithin kartalle:
zL= ZL
Z0
= 15−j20
50 = 0,3−j0,4
Koska sovitus tehd¨a¨an rinnakkaisstubilla, k¨aytet¨a¨an impedanssien sijasta admittansseja. Peilataan impedanssi admittanssiksiyL pisteeseen 1,2 + j1,6.
Siirryt¨a¨an generaattoriin p¨ain, kunnes p¨a¨ast¨a¨an pisteeseen, jossa ℜe{y} = 1,0. Sovitusp¨atk¨an et¨aisyydeksi kuormasta saadaanℓL= 0,3245λ−0,185λ= 0,1395λ. T¨ass¨a pisteess¨a johdosta n¨akyv¨a normalisoitu admittanssi on 1−j1,48.
Koska admittanssin imaginaariosa on tarkoitus kumota rinnakkaisstubilla, stubin normalisoidun admittanssin on oltava +j1,48.
Siirryt¨a¨an pisteest¨ays= 0 (avoin piiri) generaattoriin p¨ain, kunnes p¨a¨ast¨a¨an pisteeseen, jossaℑm{y}= 1,48.
Stubin pituudeksi saadaanℓs= 0,155λ Liitteen¨a tehdyn sovituksen Smithin kartta.
0.1
0.1
0.1
0.2
0.2
0.2
0.3
0.3
0.3
0.4
0.4
0.4
0.5
0.5
0.5
0.6
0.6
0.6
0.7
0.7
0.7
0.8
0.8 0.80.9
0.9 0.9 1.01.01.0
1.2
1.2
1.2
1.4
1.4
1.4
1.6
1.6
1.6
1.8
1.8
1.8
2.0
2.0
2.0
3.0
3.0
3.0
4.0
4.0
4.0
5.0
5.0
5.0
10
10
10
20
20
20
50
50
50
0.2
0.2 0.2
0.2 0.4
0.4 0.4
0.4 0.6
0.6 0.6
0.6 0.8
0.8 0.8
0.8 1.0
1.0 1.0
1.0 IN
DUCTIVE REACTANCE COMPO NEN
T (+jX/Zo), OR CAPACITIVE SUSCEPTANCE (+jB/Yo)
PA CA IV CIT EA E R AN CT
C CE
OM PO EN N
(-jT
Zo X/
), O
INR
UD TC
IVE
SU
SC PE AT CN
E (-jB/Yo)
RESISTANCE COMPONENT (R/Zo), OR CONDUCTANCE COMPONENT (G/Yo)
20
-20 30
-30 40
-40 50
-50 60
-60 70
-70 80
-80 90
-90 100
-100 110
-110 120
-120 130
-130 140
-140 150
-150 160
-160 170
-170
180–
0.04 0.04
0.05 0.05
0.06 0.06
0.07 0.07
0.08 0.08
0.09 0.09
0.1 0.1
0.11 0.11
0.12 0.12
0.13 0.13
0.14 0.14
0.15 0.15
0.16 0.16
0.17 0.17
0.18 0.18
0.19 0.19
0.2 0.2
0.21 0.21
0.22 0.22
0.23 0.23
0.24 0.24
0.25 0.25 0.26
0.26 0.27
0.27 0.28
0.28 0.29
0.29 0.3
0.3 0.31
0.31 0.32
0.32 0.33
0.33 0.34
0.34 0.35
0.35 0.36
0.36 0.37
0.37 0.38
0.38 0.39
0.39 0.4
0.4 0.41
0.41 0.42
0.42 0.43
0.43 0.44
0.44 0.45
0.45 0.46
0.46 0.47
0.47 0.48
0.48 0.49
0.49
0.0
0.0
RADIALLY SCALED PARAMETERS 0.1
0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0.7 0.8 0.9 1 RFL. COEFF, E or I
0 0.01 0.05 0.1 0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0.7 0.8 0.9 1 RFL. COEFF, P
0
1.1 1.2 1.4 1.6 1.8 2 2.5 3 4 5 10 20 40100 SWR
1 ¥
1 2 3 4 5 6 8 10 15 20 30 40 dBS
1 ¥
CENTER
AN GL E O F RE FLECTION COEFFICIENT IN DEGREES
—> WAVELENGTHS TOWARD GENERATOR —
>
—<
W
VA
ELE
—D <OAD LRAWO TSHTGN
zL= 0,3 + j0,4
yL= 1,2 + j1,6
1−j1,48 j1,48
yk= 0